در الکترومغناطیس، پیمانه لورنتس(Lorenz gauge) یا شرط پیمانه لورنتس (Lorenz gauge condition) یک تثبیت پیمانه جزئی پتانسیل برداری الکترومغناطیسی است.به شرطی که: ∂ μ A μ = 0 {\displaystyle \partial _{\mu }A^{\mu }=0}
تثبیت پیمانه
این شرط به طور کامل پیمانه را تثبیت نمی کند، هنوز می توان تبدیل پیمانه را ساخت، A μ → A μ + ∂ μ f {\displaystyle A^{\mu }\to A^{\mu }+\partial ^{\mu }f} که در آن f {\displaystyle f} یک تابع اسکالر هارمونیک است (تابع اسکالری که شرط ∂ μ ∂ μ f = 0 {\displaystyle \partial ^{\mu }\partial _{\mu }f=0} را برآورده می کند، معادله ای از یک میدان اسکالر بدون جرم).شرط لورنتس برای از بین بردن اسپین اضافی-۰ , مولفه ای از گروه لورنتس(۱/۲٬۱/۲) به کار می رود. این شرط همچنین برای میدان های پردامنه اسپین-۱ به کار می رود جایی که در آن مفهوم تبدیل های پیمانه ای هیچ کاربردی ندارند.شرط لورنتس به افتخار لودویک لورنتس نامگذاری شده است. این یک شرط «ثابت لورنتس» است اما اغلب به خاطر کارهای هندریک لورنتس به اشتباه «شرط لورنتس» خوانده می شود، کسی که کوواریانس لورنتس به نامش معروف است.
در الکترومغناطیس، شرایط لورنتس معمولاً از طریق پتانسیل های تاخیری در محاسبه های میدان های الکترومغناطیسی وابسته به زمان استفاده می شود.به شرطی که: ∂ μ A μ ≡ A μ , μ = 0 {\displaystyle \partial _{\mu }A^{\mu }\equiv A^{\mu }{}_{,\mu }=0\!}
که A μ {\displaystyle A^{\mu }} چهار- پتانسیل است، کاما بیانگر مشتق جزئی است و اندیس های مکرر نشان می دهد که قائده جمع انیشتین به کار رفته است. این شرط دارای ویژگی ناوردایی لورنتس است و همچنان مقدار قابل توجهی از درجه آزادی را باقی می گذارد.در واقع نماد برداری و واحد SI این شرط این است که:
تثبیت پیمانه
این شرط به طور کامل پیمانه را تثبیت نمی کند، هنوز می توان تبدیل پیمانه را ساخت، A μ → A μ + ∂ μ f {\displaystyle A^{\mu }\to A^{\mu }+\partial ^{\mu }f} که در آن f {\displaystyle f} یک تابع اسکالر هارمونیک است (تابع اسکالری که شرط ∂ μ ∂ μ f = 0 {\displaystyle \partial ^{\mu }\partial _{\mu }f=0} را برآورده می کند، معادله ای از یک میدان اسکالر بدون جرم).شرط لورنتس برای از بین بردن اسپین اضافی-۰ , مولفه ای از گروه لورنتس(۱/۲٬۱/۲) به کار می رود. این شرط همچنین برای میدان های پردامنه اسپین-۱ به کار می رود جایی که در آن مفهوم تبدیل های پیمانه ای هیچ کاربردی ندارند.شرط لورنتس به افتخار لودویک لورنتس نامگذاری شده است. این یک شرط «ثابت لورنتس» است اما اغلب به خاطر کارهای هندریک لورنتس به اشتباه «شرط لورنتس» خوانده می شود، کسی که کوواریانس لورنتس به نامش معروف است.
در الکترومغناطیس، شرایط لورنتس معمولاً از طریق پتانسیل های تاخیری در محاسبه های میدان های الکترومغناطیسی وابسته به زمان استفاده می شود.به شرطی که: ∂ μ A μ ≡ A μ , μ = 0 {\displaystyle \partial _{\mu }A^{\mu }\equiv A^{\mu }{}_{,\mu }=0\!}
که A μ {\displaystyle A^{\mu }} چهار- پتانسیل است، کاما بیانگر مشتق جزئی است و اندیس های مکرر نشان می دهد که قائده جمع انیشتین به کار رفته است. این شرط دارای ویژگی ناوردایی لورنتس است و همچنان مقدار قابل توجهی از درجه آزادی را باقی می گذارد.در واقع نماد برداری و واحد SI این شرط این است که:
wiki: شرایط پیمانه لورنتس